Altechnaについて
Altechnaは、1996年設立の光学系製品・レーザ等の発振器メーカーで、レーザー光学・偏光光学・レーザー結晶等の各製品を世界の
主要市場をカバーする販売網を通じて販売し、顧客サポートを行っています。
ラインナップ
Laser Optics
Dielectric Coated Optics
HR Laser Line Mirrors
誘電体HRコーティングは、金属ミラーよりも高い反射率値を提供するため、高性能レーザーシステムに最適です。
HRレーザーラインミラーは、特定の波長、入射角、偏光に合わせて最適化できます。
仕様
波長範囲 | 250 〜 3000 nm |
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寸法範囲 L × H | 5 〜 200 mm |
形状 | 円形、長方形、楕円形 |
表面品質, S-D | 10 – 5 (*) |
表面平坦度, P-V | <λ /10 @ 632.8 nm (*) |
反射率 | > 99.8% |
LIDT | > 20J /cm²@ 1064 nm、10 ns、10 Hz (**) |
(*) 要素のサイズによって異なります
(**) より高い値が可能
HR Right Angle Retroreflectors
誘電体および金属コーティングは、HR直角再帰反射器に接着されたフラットミラーに適用できます。カスタム設計は、低損失再帰反射器、広帯域低GDD再帰反射器、広受容角再帰反射器、さらには波長分離器として機能する再帰反射器などの製品を作成する機会を提供します。
仕様
波長範囲 | 190 〜 3000 nm |
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寸法 L × H | 10×10 – 100×100 mm |
表面品質, S-D | 20-10; 40-20 (*) |
表面平坦度, P-V | <λ / 10 @ 632.8 nm (*) |
直角公差 | ±30秒角 |
反射率 | > 99.8% |
LIDT | > 20J /cm²@ 1064 nm、10 ns、10 Hz |
(*) 素材とサイズによって異なります
Low Loss HR Mirrors
イオンビームスパッタリング(IBS)コーティングは、非常に高品質の仕様に到達する可能性があるという点で、他のコーティング技術とは異なります。
IBS薄膜は、蒸着膜に比べて密度と耐久性が高いため、熱、湿度、圧力などの環境条件に耐えることができ、誘電体層での散乱を最小限に抑えることができます。
特徴
- 環境条件に耐性
- 広角(AOI:0-50°)ミラーが利用可能です
- 大量生産能力:単一バッチあたり500個を超えるØ25.4mm基板
- 99.9%を超える反射率
- 典型的な表面平坦度、PV:<λ /8 @ 632.8nm
- 最大17J /cm²@ 1064nm、10ns、10Hzのレーザー損傷しきい値
仕様
波長範囲 | 190〜3000 nm |
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寸法範囲 L × H | 5〜200 mm |
形状 | 円形、長方形、楕円形 |
クリアアパーチャ | > 90% (*) |
表面品質, S-D | 10-5 (**) |
表面平坦度, P-V | <λ / 8 @ 632.8 nm (**) |
反射率 | >99.98%, >99.95% |
LIDT | > 17J /cm²@ 1064 nm、10 ns、10 Hz |
(*) リクエストに応じて100%CAを利用可能
(**) 要素のサイズによって異なります
HR Broadband Mirrors
超広帯域誘電体ミラー(UBBHR)は、350〜1100 nmの全範囲で高い反射率を示し、広範囲の入射角(0°〜50°)で高い平均反射率を示します。これらの機能により、超広帯域誘電体ミラーは、3つ以上の従来のレーザーラインミラー、特にNd:YAGとその高調波用に設計されたものに取って代わるのに適しています。
仕様
波長範囲 | 190〜3000 nm |
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寸法範囲 L × H | 5〜200 mm |
形状 | 円形、長方形 |
表面品質, S-D | 20-10 (*) |
表面平坦度, P-V | <λ / 8 @ 632.8 nm (*) |
反射率 | > 99% |
LIDT | > 1J /cm²@ 1064 nm、10 ns、10 Hz (**) |
(*) サイズによって異なります
(**) より高い値が可能
Dual Laser Line Reflecting Mirrors
誘電体HRコーティングは、金属ミラーよりも高い反射率値を提供するため、高性能レーザーシステムに最適です。
レーザーラインミラーは特定の波長、入射角、偏光に合わせて最適化できます。
HRレーザーラインミラーは、Nd:YAGおよびNd:YVO4レーザーの基本波長とその高調波に広く使用されています。
デュアルレーザーライン反射ミラー(DHR)は、2つの望ましい波長に対して高い反射率値を持っています。そのため、2つの高調波が使用されるレーザーシステムに最適です。
仕様
波長範囲 | 190〜3000 nm |
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寸法範囲 L × H | Ø5 – 200 mm |
形状 | 円形、長方形 |
表面品質, S-D | 20-10 |
表面平坦度, P-V | < λ / 10 @ 632.8 nm (*) |
反射率 | > 99.8% |
LIDT | > 10J /cm²@ 1064 nm、10 ns、10 Hz |
(*) サイズによって異なります
Non-polarizing Plate Beamsplitters
これらの製品は、非偏光ビームスプリッターキューブ(NPBC)の代替品です。このような立方体は通常、取り扱いが便利なために選択されますが、ハイブリッド金属/誘電体コーティングでの吸収は、NPBCが約10%の電力損失と約0.3J /cm²の低いLIDTを示すことを意味します。
1025〜1095 nmで設計されたビームスプリッターは、Yb:KGW、Yb:YAG、Nd:YAG、Yb:Glass、Nd:Glassレーザーで使用できます。さらに、GDD補償誘電体コーティングは、選択した波長で利用できます。
仕様
波長範囲 | 190〜3000 nm |
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寸法範囲 L × H | 5〜180 mm |
形状 | 円形、長方形 |
表面品質, S-D | 20-10 |
表面平坦度, P-V | <λ / 8 @ 632.8 nm |
分極の分離, Rs-Rp | <5% |
S2のARコーティング | Rsp <0.75% |
LIDT | > 1J /cm²@ 1064 nm、10 ns、10 Hz |
Low GDD Ultrafast Mirrors
金属ミラーは効果的ですが、より高いLIDTとより優れた反射率が必要な場合は、低GDD超高速ミラーの方が適しています。
これらは、特定の波長と迎え角(AOI)用に設計されています。
これらは、Ti:サファイア、Yb:YAG、YB:KGW、Er:ファイバーレーザーの基本波長、およびそれらの高調波に外部ビーム操作を提供するアプリケーションでよく使用されます。
高いLIDT、高い反射率、低いグループ遅延分散(GDD)値を実現するために、社内でミラーを設計および製造しています。
各コーティングバッチは、反射率とGDD特性を確認するためにテストされます。最大5fs²の分解能で500〜1650nmの波長範囲のGDD値を測定できます。
仕様
波長範囲 | 190〜3000 nm |
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寸法範囲 L × H | 5〜200 mm |
形状 | 円形、長方形 |
表面品質, S-D | 10-5 |
表面平坦度, P-V | <λ / 10 @ 632.8 nm (*) |
s-polの反射GDD | ±10fs² |
Sp-polの反射GDD | ±20fs² |
LIDT | > 1J /cm²@ 1030 nm、300 fs、50 kHz |
Laser Output Coupler
空間的に一定の反射/透過(R / T)値は、Nd:YAG、Nd:YLF、Ti:サファイアおよびその他のレーザーの安定した共振器の部分反射ミラーの主な特性です。
ポンプパワー、最大出力パワー、レーザー効率などの一部のレーザーキャビティパラメーターは、出力カプラーのR / T値に大きく依存します。
さまざまな形状の出力カプラーがあり、ニーズに応じてカスタマイズできます。凹型の半透明ミラーは共振器内のTEM00空間モードを維持するのに役立ち、くさび型のミラーはフレネル反射を偏向させ、二次パルスの生成と増幅を防ぎます。
仕様
波長範囲 | 190〜3000 nm |
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寸法範囲 L × H | 5〜200 mm |
形状 | 円形、長方形 |
表面品質, S-D | 20-10 |
表面平坦度, P-V | <λ / 8 @ 632.8 nm (*) |
入射角 | 0-8° |
LIDT | > 10J /cm²@ 1064 nm、10 ns、10 Hz |
(*) サイズによって異なります
Wavelength Separators
波長分離器の一般的な用途は、第2高調波からの基本波長の残りをフィルタリングするか、ポンプ波長をミラーの背面から共振器に通すことです。
最も一般的なレーザー波長の標準アイテムを設計していますが、本製品は、波長、サイズ、およびパフォーマンスの点でカスタム設計のセパレーターも提供しています。
波長分離器のほとんどはスパッタリング技術でコーティングされており、高レベルの性能と耐久性を保証しています。
仕様
波長範囲 | 190〜3000 nm |
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寸法範囲 L × H | 5〜200 mm |
形状 | 円形、長方形 |
表面品質, S-D | 20-10、10-5 (*) |
表面平坦度, P-V | <λ / 8 @ 632.8 nm (**) |
LIDT | > 10J /cm²@ 1064 nm、10 ns、10 Hz (***) |
(*) 材料とサイズによって異なります
(**) コーティングのデザインによって異なります
(***) より高い値が可能です
AR Coated Windows
システムに多くの透過光学素子が含まれている場合、反射防止コーティングは特に重要です。私たちの経験により、高出力システムで素晴らしい結果を得ることができました。ARコーティングされたウィンドウには、高品質の基板材料と最高品質のコーティングを使用しています。
特徴
- ワークピースからの後方散乱と反射を防ぎます
- ウィンドウの反射損失を最小限に抑えることで、プロセス効率をさらに向上させます
仕様
波長範囲 | 190〜3000 nm |
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寸法範囲 L × H | 5〜200 mm |
形状 | 円形、長方形、楕円形 |
表面品質, S-D | 10-5 |
表面平坦度, P-V | <λ / 10 @ 632.8 nm (*) |
残留反射率 | <0.05% (*) |
LIDT | > 15J /cm²@ 1064 nm、10 ns、10 Hz (**) |
(*) 帯域幅に応じて
(**) より高い値が可能
Dispersive Mirrors
これらのミラーは、主にYb:YAGおよびYb:KGWフェムト秒レーザーのパルス圧縮に使用されますが、Ti:サファイアレーザーシステムなどの他の波長にも最適化できます。
プリズムまたはグレーティングパルス圧縮システムと比較して、分散型薄膜ミラーは、損失が少なく、機械的なミスアライメントエラーに対する感度が低いため、よりシンプルで安定したレーザーが可能になります。
仕様
波長範囲 | 190〜3000 nm |
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寸法範囲 L × H | 5〜200 mm |
形状 | 円形、長方形 |
表面品質, S-D | 20-10 |
表面平坦度, P-V | <λ / 8 @ 632.8 nm (*) |
GDD | -100〜-1500fs² |
LIDT | > 100mJ /cm²@ 1030 nm、300 fs、50 Hz |
(*) サイズによって異なります
Protective Windows for High Energy Lasers
ARコーティングされたウィンドウには、高品質の基板材料と最高品質のコーティングを使用しています。
- プロセス中の後方散乱や反射を防ぎます
- ウィンドウからの反射損失を最小限に抑えることで、プロセス効率を向上させます
仕様
波長範囲 | 190〜3000 nm |
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寸法範囲 L × H | 5〜200 mm |
形状 | 円形、長方形 |
表面品質, S-D | 10-5 |
表面平坦度, P-V | <λ / 8 @ 632.8 nm |
残留反射率 | <0.2% (*) |
LIDT | > 33J /cm²@ 1064 nm、5.4 ns、10 Hz (**) |
(*) 帯域幅に応じて
(**) より高い値が可能
Non-Polarizing Beamsplitters
コーティングのハイブリッド金属-誘電体材料は、立方体が入射ビームの偏光に最小限の影響しか与えないことを意味します。
これは、一部の偏光に敏感なアプリケーションで非常に重要な要素です。一方、ハイブリッド金属-誘電体コーティングにはいくつかの欠点があります。
金属層は約10%の吸収損失を引き起こし、LIDTレベルは通常、誘電体でコーティングされた非偏光プレートビームスプリッター(NPBS)のみと比較して10分の1になります。
仕様
材料 | UVFS、BK7 |
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寸法範囲 L × H | 5〜25.4 mm |
表面品質, S-D | 20-10 |
表面平坦度, P-V | <λ / 8 @ 632.8 nm (*) |
ビーム分割比 | 50/50±5% |
LIDT | >0.3J/cm²@1064nm、10 ns、10 Hz |
(*) 素材とサイズによって異なります
Metallic Coated Optics
Metallic Coated Optics
金属でコーティングされたミラーの反射率レベルは、非常に広いスペクトル範囲全体でほとんど変化しません。金属被覆ミラーは、偏光に対する反射率依存性が低い。
さらに、金属コーティングされたミラーは、誘電体コーティングされた光学部品が必要な超広帯域幅に到達するのに苦労する超短パルスアプリケーションに最適です。
その上、金属ミラーは弱い色分散を示し、超高速アプリケーションを検討する際にさらに関連性が高くなります。ただし、高いLIDTと反射率レベルを必要とするアプリケーションでは、誘電体光学系を検討する必要があります。
当製品のアルミニウム、銀、および金でコーティングされた光学部品には、さまざまな形状と形態があります。
- カスタム設計部品(CNC機械加工が利用可能)
- プリズム(各種)
- 放物線状の軸外ミラー(カスタムの軸外角度が可能)
- シリンドリカルミラー(要件に応じた寸法)
- 球面鏡と平面鏡(Ø5-Ø200mm)
金のコーティングは赤外線領域で優れた反射率を提供し、銀は可視および近赤外線領域で最高の反射率を示します。
アルミニウムは紫外線領域で最高の反射率を持っているため、アプリケーションがUVおよびVIS範囲をカバーする場合に主に選択されます。
上記のコーティングはすべて、保護層の有無にかかわらず適用できます。
誘電体のSiO 2保護層は、スクラッチ感受性金属層が損傷されておらず、酸化から保護されることを保証します。
保護層を使用して、目的の範囲または特定の偏光で反射率を最適化することもできます。
たとえば、UV強化アルミニウムミラーには、UVでの反射率を最大化するための保護層があります。
仕様
波長範囲 | 190 〜 10000 nm |
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寸法範囲 L × H | 5 〜 200 mm |
形状 | 円形、長方形 |
表面品質, S-D | 20-10、40-20 |
表面平坦度, P-V | <λ / 8 @ 632.8 nm (*) |
焦点距離の許容範囲 | ±3% (**) |
反射率 | グラフ画像参照 |
(*) 要素のサイズによって異なります
(**) 円筒形、軸外、球面ミラー
Lenses
Convex Spherical Lenses
凸球面レンズに使用される最も一般的な材料はBK7とUVFSです。ただし、UVFSにはさまざまなグレードがあり、特定の用途には特定のグレードのガラスを選択する必要があります。
凸球面レンズは通常、電子ビーム技術でコーティングされているため、表面あたりR <0.2%の反射率に達することができますが、より要求の厳しいアプリケーションでは、R <0.1%の反射率を達成するためにスパッタリング技術が使用されます。
仕様
材料 | BK7、FS、UVFS、CaF2、ZnSe、Si、Ge |
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寸法範囲 L × H | 3 〜 200 mm |
表面品質, S-D | 20-10、40-20 (*) |
表面平坦度, P-V | <λ / 4 @ 632.8 nm (*) |
焦点距離の許容範囲 | ±1% |
センタリングエラー | <3分 |
ARコーティング | 要求に応じて |
(*) 素材とサイズによって異なります
Concave Spherical Lenses
凹面球面レンズに使用される最も一般的な材料はBK7とUVFSです。ただし、UVFSにはさまざまなグレードがあり、特定の用途には特定のグレードのガラスを選択する必要があります。
凹面球面レンズは通常、電子ビーム技術でコーティングされているため、表面あたりR <0.2%の反射率に達することができますが、より要求の厳しいアプリケーションでは、R <0.1%の反射率を達成するためにスパッタリング技術が使用されます。
仕様
材料 | BK7、FS、UVFS、CaF2、ZnSe、Si、Ge |
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寸法範囲 L × H | 3 〜 200 mm |
表面品質, S-D | 20-10、40-20 (*) |
表面平坦度, P-V | <λ / 4 @ 632.8 nm (*) |
焦点距離の許容範囲 | ±1% |
センタリングエラー | <3分 |
ARコーティング | 要求に応じて |
(*) サイズと素材によって異なります
Achromatic Lenses
標準のアクロマティックダブレットレンズは、可視(400 – 700 nm)と近赤外線(700 – 1050 nm)の2つの範囲をカバーします。標準とは異なるシングルライン、デュアルライン、ブロードバンドの構成もご利用いただけます。
仕様
材料 | 最適なアクロマートを設計するために、すべてのタイプの材料が利用可能です |
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寸法範囲 L × H | 3 〜 200 mm |
表面品質, S-D | 40〜20、60〜40 (*) |
表面平坦度, P-V | <λ / 4 @ 632.8 nm (*) |
焦点距離の許容範囲 | ±1% |
センタリングエラー | <3分 |
ARコーティング | 要求に応じて |
(*) サイズと素材によって異なります
Meniscus Lenses
メニスカスレンズは、収差を最小限に抑える必要がある光学システムで使用されます。たとえば、マルチレンズフォーカシング対物レンズで使用され、ビームの焦点を最小限に抑えるのに役立ちます。同じ利点がコリメータにも適用されます。
反対側の曲率半径が等しいレンズは、出力カプラーまたは可変反射率共振器ミラーの基板としてよく使用されます。
仕様
材料 | BK7、UVFS、CaF2、ZnSe、Si、Ge |
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寸法範囲 L × H | 3 〜 200 mm |
表面品質, S-D | 20-10、40-20 |
表面平坦度, P-V | <λ / 4 @ 632.8 nm (*) |
焦点距離の許容範囲 | ±1% |
センタリングエラー | <3分 |
ARコーティング | 要求に応じて |
(*) サイズと素材によって異なります
Cylindrical Lenses
これらのレンズに使用される最も一般的な材料はBK7とUVFSです。ただし、UVFSにはさまざまなグレードがあり、特定の用途には特定のグレードのガラスを選択する必要があります。
シリンドリカルレンズは通常、表面あたりR <0.2%の反射率に達することができる電子ビーム技術でコーティングされていますが、より要求の厳しいアプリケーションでは、R <0.1%の反射率を達成するためにスパッタリング技術が使用されます。
負のシリンドリカルレンズは、1つの軸に沿ってビームを拡大します。このようなレンズの典型的な用途は、ビーム成形です。イメージ/ビームのアナモルフォーシス形状は、シリンドリカルレンズのペアを使用することで実現でき、ダイオードレーザー出力ビームの円形化のためのかけがえのないツールになります。
これらのレンズに使用される最も一般的な材料はBK7とUVFSですが、特定の用途には特定のグレードのガラスを選択する必要があることを考慮に入れる必要があります。
これらのレンズは通常、電子ビーム技術でコーティングされており、表面あたりR <0.2%の値に達することができます。ただし、より要求の厳しいアプリケーションでは、レンズをスパッタリング技術でコーティングして、R <0.1%の値を達成することができます。
仕様
材料 | BK7、FS、UVFS、CaF2、ZnSe |
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タイプ | ポジティブ(正)、ネガティブ(負) |
寸法範囲 L × H | 3 〜 200 mm |
表面品質, S-D | 20-10、40-20 (*) |
表面平坦度, P-V | <λ / 4 @ 632.8 nm (*) |
焦点距離の許容範囲 | ±1% |
センタリングエラー | <3分 |
ARコーティング | 要求に応じて |
(*) サイズと素材によって異なります
Prisms
Dispersing Prisms
プリズムを分散させるための典型的な用途は、波長角分離であり、それにより、プリズムがビーム経路に配置されて、ビームを2回屈折させる。一般的な方法は、プリズムベースと平行に移動するように対象の波長を調整することによって達成されるプリズムの最小偏角を使用することです。これにより、入射ビームと屈折ビームの角度が対応する表面に対して等しくなります。この位置合わせにより、p偏光のクリアアパーチャが最大になり、全体的な反射損失が最小になるという利点があります。
仕様
クリアアパーチャ | >90% |
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表面品質, S-D | 20-10、40-20 |
表面平坦度, P-V | <λ / 4 @ 632.8 nm (*) |
角度公差 | ±2 arcmin (*) |
(*) サイズと素材によって異なります
Brewster Angle Dispersing Prisms for Ultrashort Pulses
超短パルス用のブリュースター角分散プリズムは、アクティブゲイン媒体などの固定空洞光学系の分散を補償するための空洞内要素として使用されます。しかし、ほとんどの場合、それらはパルス特性を操作するためのキャビティ外要素として使用されます。
本製品は分散特性が異なる3つの材料を提供しています。群速度分散の最高レベルには、高密度SF10が使用され、SF10で作られたプリズムは、約155fs²/ mm(λ= 800 nm)のGVDを備えています。UVフューズドシリカの場合、GVDは約36fs²/ mm(λ= 800 nm)に等しくなります。
約60fs²/ mm(λ= 800 nm)の中間GVD値の場合、LaK21プリズムも利用できます。
標準プリズムは、高純度の光学材料のみを使用して、高い表面品質と平坦性を備えています。分散プリズムは、ブリュースター角での出入りによる最小損失の条件を満たすように設計されています。
仕様
材料 | UVFS、SF10、LaK21 |
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表面品質, S-D | 20-10、40-20 (*) |
表面平坦度, P-V | <λ / 8 @ 632.8 nm (*) |
角度公差 | ±3 arcmin (*) |
(*) サイズと素材によって異なります
Right Angle Prisms
本直角プリズムはUVFSまたはBK7材料でできており、用途に応じてコーティングなしまたはコーティング済みの両方のオプションを利用できます。
直角プリズムは、90°の角度で光を反射する必要がある場合に費用効果の高いソリューションになります。
このようなプリズムは、通常の誘電体ミラーよりも簡単に位置合わせの利点がありますが、入力ビームの損失が大きくなります。
直角プリズムのもう1つの効果的な使用法は、1つの光学素子だけでビームを後方に向けることができる180°反射器としてです。
すべての場合において、プリズム脚または斜辺は、光学素子の性能を改善するために誘電体コーティングでコーティングすることができます。
仕様
材料 | UVFS、BK7 |
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表面品質, S-D | 10-5、20-10 |
表面平坦度, P-V | <λ / 10 @ 632.8 nm (*) |
角度公差 | ±5 arcsec |
ピラミッド耐性 | ±1 arcmin |
(*) 要素のサイズによって異なります
Corner Cube Retroreflectors
これらのプリズムは、互いに90°の角度を持つ3つの鏡面を持ち、立方体の対角線に垂直な入口面を持つ立方体の角を形成するように並置されています。
入射方向に関係なく、すべてのビームは元の方向に反射されます。コーナーキューブ再帰反射器は、低吸収IBSARコーティングでコーティングされた入口面を持つことができます。
仕様
材料 | UVFS、BK7 |
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表面品質, S-D | 20-10 |
表面平坦度, P-V | <λ / 10 @ 632.8 nm (*) |
ビーム偏差 | 180˚ ±30 arcsec (*) |
角度偏差 | ±5 arcsec (*) |
(*) サイズと素材によって異なります
Filters
Color Glass Filters
カラーガラスは、可視光範囲で選択的な吸収を実現するために、さまざまな濃度の多くの着色剤を使用して溶融されます。光学フィルターにはいくつかの種類があります。
- ロングパス–長波長のみを送信します
- ショートパス–短波長のみを送信します
- バンドパス–波長の帯域を送信し、より長い波長とより短い波長の両方を吸収します
材料の種類
ショットカラーガラスフィルターグループ
- BG:ブルー、ブルーグリーン、マルチバンドメガネ
- GG:IR送信(無色から黄色)
- KG:IRでの可視および効果的な吸収の高い透過率(無色のガラス)
- OG:IR送信(オレンジ)
- RG:IR送信(赤と黒)
- UG:UV透過(黒と青)
- VG:緑色のガラス
- N-WG:UVスペクトルのさまざまなカットオフ、可視範囲とIR(無色)での透過
HOYAガラスフィルターグループ
- B:青いフィルター
- L:シャープカットフィルター(無色)
- Y:シャープカットフィルター(黄色)
- O:シャープカットフィルター(オレンジ)
- R-6:シャープカットフィルター(赤)
- R-7; IR; RM:IR送信(赤と黒)
- RT:IRバンドパスフィルター(黒)
- G:緑のフィルター
- LA:ライトバランシングフィルター(琥珀色)
- LB:ライトバランシングフィルター(青)
- AC:コントラストフィルター
- U:UV透過可視吸収フィルター
- HA:吸熱フィルター
- HY:マルチバンドキャリブレーションフィルター(ホルミウム)
- V:マルチバンドキャリブレーションフィルター(ジジミウム)
- M:色補正フィルター(マゼンタ)
- C:色補正フィルター(シアン)
仕様
材料 | ショットグラスまたは同等品 |
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表面品質, S-D | 60〜40 |
表面平坦度, P-V | <λ@632.8nm (*) |
(*) サイズによって異なります
Circular Variable Neutral Density Filters
このようなフィルターは、低出力レーザーアプリケーションのビーム強度を減衰させる費用効果の高い方法を提供します。このような減衰の主な利点の1つは、NDフィルターがさまざまな波長に適していることです。この製品は、異なる波長のビームまたはOPAとOPOを扱う研究開発機関に推奨されます。
仕様
波長範囲 | 250 〜 2500 nm |
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寸法範囲 L × H | Ø25 – 100 mm |
基板材料 | UVFS、BK7 |
表面品質, S-D | 60-40 |
表面平坦度, P-V | <λ@632.8nm (*) |
(*) サイズによって異なります
Fiber End Caps
Fiber End Caps
ファイバを介して誘導できる最大電力を決定する制限要因は、ファイバの端面での電力密度です。ファイバの直径が小さいため、電力密度が非常に高いと、焼け焦げや端面の損傷を引き起こす可能性があります。
これらの有害な影響は、ファイバーエンドキャップを使用することで回避できます。エンドキャップ内のビーム発散により、ガラス/空気界面での電力密度が大幅に低下します。それにもかかわらず、高出力ファイバーレーザーを使用する場合でも、出力密度は強力な加熱を開始してエンドキャップを損傷するのに十分です。
仕様
材料 | フューズドシリカ (Corning®C7979、Suprasil®300など) |
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表面品質, S-D | 10–5 |
表面平坦度, P-V | <λ / 10 @ 632.8 nm |
並列処理 | <10 arcsec |
同心度公差 | <0.05 mm |
垂直公差 | <0.05 mm |
角度公差 | <0.1° |
ARコーティング | R <0.1% |
吸収 | <1 ppm |
LIDT(CW) | > 87 kW / cm @ 1070 nm |
LIDT(パルス) | > 102 J / cm 2 @ 1064 nm、10 ns(1-on-1) |
Axicons
Flat Axicons
円形グレーティングは、LHCPおよびRHCP偏光とは別に、正と負の両方のベッセルガウスゾーンを生成できます。また、直線偏光と同時に正と負のゾーン。作業体制は、入射偏光のみに依存します。
仕様
材料 | UVFS、IRFS |
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波長範囲 | 330〜2000 nm |
最小頂点角度 | 176 – 179.9°@ 1030 nm |
回折効率 | 〜95% |
コーンチップ径の不確かさ | 〜20μm |
クリアアパーチャサイズ | Ø15mmまで |
トータルトランスミッション (ARコーティングなし) |
> 94%@ 1030 nm; > 92%@ 515 nm; > 85%@ 343 nm |
コーティング(オプション) | 反射防止AR / ARコーティング |
LIDT | > 60 J / cm 2 @ 1064 nm、10 ns |
LIDT | > 2 J / cm 2 @ 1030 nm、212 fs |
Plano-Convex Axicons
- 通常のアキシコンは、遠方界に環状ビームを作成します
- 精密アキシコンはまた、近接場でガウスビームを非回折ベッセルビームに変換します
平凸アキシコン(コニカルレンズ)は、さまざまな用途に使用されています。生成されたリングとベッセルビームの品質、およびすべての機械的公差はさまざまな測定方法を使用して計測研究所で評価されます。
仕様
材料 | UVFS |
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タイプ | 定期的、正確 |
寸法 | Ø25.4mm |
表面品質, S-D | 40-20 |
表面の不規則性、RMS | <λ / 4 @ 632.8 mm |
頂角 | λ / 4 @ 632.8 mm |
頂角公差 | ±0.02–0.5° |
ARコーティング | UV、VIS、NIR、コーティングなし |
教育キット
- 半導体レーザー
- LDドライバ
- 光学部品(フィルタ、レーザー結晶、レンズなど)
- 共振器セット
- アライメントステージ
BasicタイプはCW駆動、EnhancedタイプはCWとQCW駆動ができます。Proタイプでは、第2高調波発生が可能です。
製品の販売実績
アカデミック
- 宇宙航空研究開発機構
- 早稲田大学
- 東京大学
- 北海道大学
- 名古屋大学
- 理化学研究所
- 量子科学技術研究開発機構
企業
- 溶接装置メーカー
- 自動制御システムメーカー
- レーザーメーカー
- 光学機器メーカー
- 光学機器メーカー
- 光ファイバ・シリコーンゴムメーカー
Altechna社とのミーティング
同社と定期的に打ち合わせ、同社の優れた製品を日本市場に広めています。